【极冷篇|第二章:固体物理】04 光子晶体

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严老师讲义 

上一章我们说对于材料的光学性质,要等到这一章了解材料的量子规律之后,才可以做更加本质的探讨。材料的光学性质,从宏观上大致分为透明与非透明,仅仅进行这样的粗线条描述是不够的,我们还要深入的分析,光是如何与材料的微观结构相互作用的。

 

既然来到了微观,我们就要基于光是电磁波的观点,通过研究电磁波与材料微观结构的相互作用规律,来描述材料的光学性质。

 


2.4.1 光如何与固体相互作用?


从宏观上看,光线照射到固体上,总的来说有三种效果:反射、吸收和穿透。

 

反射很好理解,任何不是理想黑体的物体,都对光有反射作用,只有理想黑体会 100%的吸收光线,用以升高内部原子中的电子的能量。由于高能量不稳定,它还会释放出电磁波,这部分电磁波就是热辐射。

 

但是,理想黑体在现实世界中并不存在,所有物体都会对光线有一定反射作用。不同物体在光线照射下呈现出不同的色彩,本质上是不同物体对不同频率的光线的吸收程度不同,树叶是绿色的是因为它对绿色的反射率最强,对其它频率的太阳光吸收的比率高。

 

光线被吸收的部分被用来提升原子内电子的能量,透射的部分则是穿透了材料。当然,穿透的形式多种多样,有不改变光线的运动方向的,也有散射的。比如,天空之所以是蓝的,本质是因为蓝光的波长易于被大气里的分子散射,散射的各个方向都有,所以我们看到的天空呈现为蓝色。

 


2.4.2 金属为什么不透明?


反射部分的物理学机制比较简单,我们比较关注的是光线进入材料之后,如何与材料发生反应。

 

我们知道金属是不透明的,这是为什么呢?

 

我们把光当成电磁波来研究光进入材料后的行为。电磁波是变化的电磁场,既然是电磁场,就会和电荷发生相互作用。我们之前定义了,自由电子就是只要有电场作用在上面就能形成定向电流。从能带的角度来看,要让电子的能量增加是没有门槛的。

 

绝缘体中的电子在加了电场后,要升高能量必须跨越一个有限大小的能隙,导致加电场并不一定能使其电子形成定向流动。

 

但是金属不同,只要有电场,它就能提升能量形成电子的定向流动。电磁波既然是电磁场,碰到金属里的自由电子,它就注定会被电子吸收,使电子的能量升高。也就是,电磁波是可以激发自由电子的。如此一来,电磁波就被自由电子吸收了,它们无法穿透金属,所以,金属是不透明的。

 

但是这也与电磁波的能量有关,可见光的能量都不高,所以会被金属内部的自由电子尽数吸收,但是能量高的 X 射线、γ射线,是可以穿透金属的。

 


2.4.3 透明的机制


了解了金属之所以不透明,是因为自由电子易于吸收电磁波能量。,我们可以推测:透明的材料大多是绝缘的。因为透明材料必然没有大量的自由电子,否则电磁波进入之后很容易被吸收,不会呈现透明的形态。

 

透明的材料主要是绝缘体,是因为原子中的电子都被原子束缚住了,并不自由,或者说它们的能带处于填满状态,能隙还很大,电磁波没有办法把电子激发到更高的能量状态。

 

但是,电磁波并非畅通无阻的通过透明介质,它还会与电子有相互作用。这种相互作用不是永远的把电子激发到高能形态,而是使电子在电磁波的作用下振动。由于高能不稳定,它会原封不动的按照原来的电磁波频率释放出新的电磁波,新释放的电磁波与入射的电磁波综合在一起形成了新的光线。

 

电子与电磁波相互作用,放出频率相同的电磁波的现象,与之前说的激光的受激辐射的过程类似。

 


2.4.4 折射率的机制


透明物体与电磁波的作用过程,解释了透明物体有折射率的机制。

 

我们知道光有折射现象,光从一种介质射入另外一种介质,如果这道光不是垂直于两种介质交界处的平面,它的路线会转过一个角度,这就是光的折射现象,可以用光在两种介质中的折射率不同来解释。

 

光在真空中的速度除以光在介质中的速度就是折射率。折射率的本质是让光在介质中减速,这种减速效果与受原子束缚的电子的作用有关,也就是从电磁波被电子吸收再到电子放出一个频率相同的光子,这个过程需要时间。总体的效果看来,就是电磁波传播的速度减慢了,等效体现为折射率。

 

实际上,折射率不单单是一个数值。透射出来的光线,是入射的电磁波与被电子吸收再放出的电磁波的叠加,也就是最后出射的光是一种总效果。电磁波满足叠加原理,入射的波和电子射出的波有干涉现象,根据电子吸收再射出的电磁波的情况的不同,最后射出的光线也有不同的性质。电子射出的电磁波,大概率上与入射电磁波的相位不同。

 

如果刚好差 1/4 个波长左右,这种叠加总体上会使得光线减速,呈现为普通透明介质折射率的效果。如果差的是 1/2 个波长,就会干涉相消,这样透明性就没有了,这种绝缘材料就不透明了。如果是刚好差波长的整数倍,这种材料很少见,它的性质跟激光的形成过程很像。

 

随着电子射出电磁波与入射电磁波的关系的不同,材料表现出不同的光学性质。

 


2.4.5 光子晶体


解电子在晶体中的能带结构时,我们了解了周期性的薛定谔方程,也就是薛定谔方程解出来的能带和能隙的结构,其实只是用了布洛赫定理,周期性的波函数无非是一个做了局部修正的正弦波。

 

描述量子力学规律的方程式是薛定谔方程,它只是波函数的一个波动方程。电磁波是波,它满足麦克斯韦方程,也是个波动方程。既然都是波动方程,就可以借鉴能带结构的规律发明一种材料,它能像电子的能带结构一样让电磁波在材料里传播时拥有能带结构。

 

也就是说,这种材料对光的频率有选择性,有些频率的光可以通过,而有些频率处在能隙范围里的光则无法通过。

 

这种材料就是光子晶体,它的原理是让不同折射率的材料呈周期性排布,这样一来,在写电磁波在晶体里的波动方程时,会发现它的形式和算布洛赫波时几乎是一致的,我们可以一模一样的解出能带结构。对于光子晶体的研究,是非常前沿的研究方向。

 

至此,我们完成了固体物理章节的讲解,但是固体物理其实是博大精深的,此处只讨论了固体物理的基本方法论。

 

固体物理研究材料的性质千变万化,而且研究深入之后,它的应用价值非常高。从材料学过渡到固体物理,可以说是研究的尺度越来越小,越来越细,从经典理论过渡到了量子理论。

 

目前说到的固体性质,是在室温环境下的固体的性质。虽然跟【极热篇】的温度比起来也算“极冷”了,但是室温的温度离“极冷”还有很远的距离。真正的极冷是当我们把温度推到接近绝对零度,几乎排除温度的影响,这样多粒子系统的量子性质才会彻底显现。就像在讲铁磁体时说的温度足够低,铁磁体这种神奇的物质形态就展现了出来,这恰恰是一种多粒子系统的量子属性。

 

下一章,我们把系统的温度推到接近绝对零度,你会发现,这是一个全然不同的世界。


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用户评论
  • 菲菲星光

    不能相差1/3波长,1.5/4波长这样吗?一定只能相差1/4和1/2么?

  • 绿色的芝诺龟

    严老师,学完这一节发现可以把费曼的路径积分放到这里,比如用光和玻璃的反射的例子来讲?

  • 菜色的拉拉受_王母_

    能量是什么